什么是伽玛射线？

的能够在基本粒子的自发发射材料的发现之后（如无线电发射衰减的结果）已经开始研究它们的性质。 在寻找新的积极参与和物理学组织现有的知识了著名居里和 卢瑟福。 他成功地打开第一伽玛射线。 拯救他们的实验很简单，并在同一时间，精彩纷呈。

辐射源被带到镭。 厚引线电容是做一个窄的开口。 在所得到的通道的底部放置镭。 在从容器中一个小的距离垂直于轴线感光件的孔位于 - 板。 在它和与所述容器之间的间隙放射性特殊装置可以产生高强度的磁场，其取向为平行于感光板张力的线。 比场发生器以外的所有元件在无空气的环境中，以消除空气对实验结果的原子的影响。 如果卢瑟福忽略了这一点，该伽马射线可以打开别人。

在没有晶片上的磁影响发生暗点，指示所述辐射的直线传播（另一方向简单地切断引线容器壁）。 但它是足以见得 磁场， 这两个系统的感光元件发生只有三个点。 这意味着通过镭发射的某些颗粒，偏转场。 卢瑟福建议光束由至少三种组分。 字符偏差指出，两个光束的颗粒具有的电荷，和第三光束是电中性的。 此外，入射辐射的负分量偏转大于正更加明显。 电中性的部件 - 这是伽马射线。 具有负电荷的组件称作的β射线，最后，正电荷 - 阿尔法射线。

除此之外，他们的行为在不同的磁场中的事实，射线具有不同的性质。 伽玛射线能够穿透此事相当长的一段距离。 因此，厚1cm的引线板降低它们的强度只有两次。 阿尔法光束能够被停止的纸甚至薄片。 但是β辐射占据的中间位置：停止金属的流动可以是一个几毫米厚。

随后，它出现了：

• β射线是负电的粒子（电子），在高速移动的流;
• 阿尔法射线 - 氦核，一个非常稳定的形成;
• 伽马射线-的类型的 电磁波。 完全的线的发射光谱中，由于发光核的特征是离散的能量状态。 他们是在发射的光子的能量水平的分布形式。 术语“伽玛射线”越来越不仅用于描述该过程 的放射性衰变， 而且，在一般情况下，对于其对应于能量的每个量子的电磁辐射的所有硬性质不小于10千电子伏。 这种类型的发射的源是电子在结构激发的原子。 多余的能量转移电子较高的 能量水平。 从那里，它们返回到以前的状态，在X射线或光（电磁波）的形式释放的辐射。 在伽玛射线的情况下，电磁辐射的光谱非常小，达不超过5 * 0.001纳米由于其中颗粒的更清楚地表现的属性，而不是波。